大多數電磁輻射的頻率很高-磁場每秒變化很多次。這意味著指南針根本沒有時間“跟隨”磁場變化。

唯一會影響羅盤的東西是DC磁場-通常是一塊大塊的鐵等，它會被磁化（例如被地球磁場所磁化），從而引起失真；

但是，即使市電的低頻（50或60 Hz，具體取決於您所居住的地方）也太快而無法影響羅盤（儘管在存在強大的電磁源（例如大型變壓器），您可以看到針中的振動，如@vsz所觀察到的）。無線電開始於kHz（長波）到MHz（FM）或GHz（WiFi等）。波長約為500 nm，速度為3x10 $ ^ 8 $ m / s的光具有數百個THz範圍的頻率。太快了。

更新-添加一點數學：

地球場中的指南針可以看作是阻尼振盪器：一方面，針上的扭矩與磁北的位移成正比，另一方面，針的慣性；最後，還有阻尼項（臨界阻尼是指一個很好的指南針-意味著阻尼要使其在最短的時間內到達正確的位置）。我們可以將運動方程寫為

$$ I \ ddot \ theta + \ mu \ dot \ theta + k \ theta = 0 $$

在此表達式中，$ \ mu $是阻尼項（與角速度成比例），$ k $是描述針在位移時承受多少扭矩的因數。

這是簡單諧波振盪器（SHO）的通用等式），我們通常會識別出三種狀態：輕度阻尼，重度阻尼和臨界阻尼。

當您給它一個位移然後放開時，這種振盪器的響應方式取決於阻尼的類型-請參見此圖：

特別是，臨界阻尼振盪器盡可能快地收斂到其平衡位置-這就是為什麼它更適合指南針之類的原因。

現在，當用振盪力驅動SHO，您會得到一個取決於驅動信號頻率和系統固有頻率的響應。如果您以自然頻率行駛，您將獲得共振且振幅變大；隨著頻率差變大，響應幅度變小。對於輕微阻尼（或阻尼不足）的系統*，幅度響應由下式給出：

$$ A = \ frac {s_0} {\ sqrt {\ left [1- \ left（\ frac {\ omega_d} {\ omega_0} \ right）^ 2 \ right] ^ 2 + \ left [\ frac {\ omega_d / \ omega_0} {Q} \ right] ^ 2}} $$

在大頻率範圍內，響應按比​​例縮放

$$ A \ propto \ left（\ frac {\ omega_0} {\ omega_d} \ right）^ 2 $$

其中$ \ omega_0 $是固有頻率$ \ sqrt {\ frac {k} {I}} $，而$ \ omega_d $是驅動頻率。當驅動頻率比固有頻率大幾個數量級時，幅度響應可以忽略不計。

MSalters在評論中指出，在極高頻率（10 GHz以上）下，波長與羅盤針的長度相比，EM輻射的誤差變短，因此，由於針的不同部分將經受不同方向的作用力，上述情況變得更加複雜。所有這些都指向相同的方向：針不會移動。驅動的振盪器，沒有腸子的毅力立即得到它，並相信自己會正確。但是，即使對於臨界阻尼振盪器，這也是“方向正確的” sup>

頻率是一個很好的論據（我想是最重要的因素），但也許值得一提的是磁場的大小。

地球的磁場強度約為31美元µT $。撞擊地球的日光強度約為1300W / m ^ 2 $。由於強度與電磁波的電場$ E $的關係如下所示：$$ I = \ frac {1} {2} \ epsilon_0 c E ^ 2 $$，磁場強度由$ B給出= 1 / c×E $，可以很容易地計算出磁場的大小由$$ B \約3.3 µT。$$給出，因此地球的磁場強度大約是它的十倍。但是：現在可以爭辯說，強度更高的場會產生更大的影響。現在，頻率論證得以解決，實際上，這一論點似乎是正確的，因為在強激光的存在下，人們沒有註意到指南針的偏轉。

與弗洛里斯所說基本相同的原因，但這又有另一個重要方面：

可見光的波長太小，無法影響指南針。磁場不僅在平均零附近迅速振盪-即使在電磁波時出現任何單個“快照”，磁場也不會在一個大的區域指向一個方向。只有千分尺的一小部分會在一個方向上暴露在電場下；如果移動頭髮的寬度，則字段可能指向相反的方向。總體而言，在任何給定時間，針頭所有部分上的力幾乎完全抵消。因此，即使光頻率不會高到讓針跟隨，它也不會移動。