質量為$ m $的黑洞的事件視界的半徑為：

$$ r_s = \ frac {2GM} {c ^ 2} \ tag {1} $$

讓我們考慮一下您的想法：取質量為$ M $的$ n $黑洞並將其排列成一個球體。總質量為$ nM $，與此質量對應的事件範圍的半徑為：

$$ R_s = n \ frac {2GM} {c ^ 2} \ tag {2} $$

現在，讓我們看一下我們必須緊密包裹黑洞，以使其形成具有事件視線重疊的球形表面的緊密程度。一個黑洞的橫截面積為$ \ pi r_s ^ 2 $，由於我們有$ n $個，因此它們的總橫截面積僅為$ n \ pi r_s ^ 2 $。半徑為$ R $的球的表面積為$ 4 \ pi R ^ 2 $，只需將面積設置為相等，就可以大致了解$ R $：

$$ 4 \ pi R ^ 2 = n \ pi r_s ^ 2 $$

給我們：

$$ R = \ frac {\ sqrt {n}} {2} r_s $$

使用等式（1）代替$ r_s $，我們發現填充黑洞的球形半徑為：

$$ R = \ frac {\ sqrt {n} } {2} \ frac {2GM} {c ^ 2} \ tag {3} $$

如果比較方程式（2）和（3），則發現$ R < R_s $是因為$ \ sqrt {n} / 2 < n $。這意味著當您嘗試構建黑洞範圍時，您會想像自己將無法做到。在使各個黑洞重疊之前，將形成一個事件範圍。您將無法構造所需的黑殼，並且不可能在黑洞殼內捕獲正常的空間。

但是，有些情況類似於您正在考慮的情況，它稱為 Reissner–Nordström指標。正常的黑洞只有一個事件視界，但是如果給黑洞充電，則會得到具有兩個事件視界，內部一個和外部一個視界的幾何圖形。當您越過外部視界時，您將進入一個時空區域，在該區域中，時間和空間會輪流切換，就像在一個不帶電的黑洞中一樣，您無法抵禦向第二視界的內陷。但是，當您越過第二個視野時，您將回到正常空間。您可以選擇錯過奇點並通過兩個視點向外傳播的軌跡，以便從黑洞中重新出現。如果您有興趣，我會在進入黑洞，跳入另一個宇宙---有問題。

的答案中進一步介紹。第二個地平線看起來就像是時空。這是一個高度彎曲的時空，但是沒有什麼特別的。

原則上，至少在一段時間內，有可能在球體表面上形成一系列黑洞，使黑洞仍然可以從該球體內部逸出。換句話說，球的內部不必隱藏在引力層的後面。

但是，一旦黑洞的密度超過臨界值，黑洞就不可避免地合併，整個黑洞集合將崩潰成一個巨大的黑洞。對於大量的黑洞，該臨界密度非常小。廣義相對論告訴我們，黑洞合併是不可避免的，因為每個具有水平圓周$ l $的$ N $黑洞集合都位於圓周$ N l $的範圍內。這意味著即使您只擁有一個接近接觸的黑洞環（即它們的視線幾乎重疊），您也將無法阻止巨大的黑洞合併。

有一個已知的示例，它的外部看起來像黑洞，而內部卻是平坦的時空。想像一下，黑洞的漏斗狀外部並將整個部分置於事件視界之外，該視界是表面積為$ 4 \ pi r ^ 2 $的球形殼。然後取一個半徑為$ r $的Minkowski空間的球形球，沿著表面積為$ 4 \ pi r ^ 2 $的公共球形殼將兩個空間縫合在一起。回想一下黑洞的漏斗圖片，就像用平盤代替漏斗的下部一樣。

在將兩個真空溶液縫合在一起的過程中會出現曲率不連續的情況，因此您需要在兩個真空溶液之間的那個表面上集中了應力能量。這可以對應於一個球形的粒子或流體殼，沒有靜止質量以光速從中心點移開，而是恰好位於事件視界上，因此它不會離中心更遠。

所以：就像您問過的那樣，外面是黑洞解決方案，裡面是平坦空間。但是，它非常不穩定，任何微小的變化都將使內部崩潰到內部的奇異之處。另外，我們不知道任何可以以光速運動但還局限於無限薄的球形殼的事物。因此，它實際上是一個數學示例，而不是實際示例，但它確實表明，僅僅因為外部看起來像一個黑洞，如果我們對有限的奇異事物感到滿意，則除了內部平坦之外，它不必是其他任何東西

我首先從《美國物理學雜誌》上了解了這種解決方案，當我找到參考文獻時，我將對其進行編輯。